关于磁冻结定理介绍
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冻结场定理
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(2)亥姆霍兹定理：在理想的导电流体中，最初在磁力线上的流体元件始终在磁力线上。这两个定理类似于关于流体中涡流运动的两个同名定理。
假设流体为理想导电流体(电导率=)，则描述磁场变化率的方程为：
式中，B为磁感应强度；V是流体速度(见磁流体力学基本方程)。这个方程类似于看不见的不可压缩流体的涡旋方程，所以有两个定理对应于上面的涡旋。
为了理解磁冻结定理的实质，可以考察流体最简单的运动对磁场的影响。假设理想导电流体中存在均匀磁场B(见图)，
取一个半径为R的流体环，在垂直于磁场的平面上。如果Alpha 0以径向速度vR向外膨胀，则由于切割磁场线，必然产生顺时针方向的周向电场vRB。由于流体阻力为零，因此在烧瓶中必须产生一个逆时针方向相等的圆周电场E，否则将产生无限电流。因此，根据法拉第电磁感应定律可以计算出，当流体环从烧瓶0和膨胀到烧瓶dt和时，环内磁通量必须减小2RvRBdt，以抵消流体环膨胀过程中切割磁力线所产生的电场的vRB。这些减少的磁通量直接在磁石环和磁石0环之间，因此，从运动的流体环来看，流体环周围的磁通量是恒定的，并且磁力线随着流体环向外扩展，即流体似乎在磁力线上被巩固。将这种简单的流动情况推广到理想导电流体的任何流动情况，得到了磁冻结定理的两个定理，这两个定理都有严格的数学证明。
1942年，H. Alvin首次提出：“理想的导电流体不能相对于磁力线流动，因此流体物质在磁力线上凝固。”1960年，S. Goldstein经过严格的论证，得到了描述亥姆霍兹定理的数学形式。
参考文献V. C. A. Freraro和C. lumpton，磁流体力学导论，牛津大学出版社，伦敦，1961。J. M.博伊德、J.J.桑德森，戴世强、卢志云译：《等离子体动力学》，科学出版社，北京，1977。(T.J.M.Byed,药品等。J.桑德森，等离子体动力学，纳尔逊，伦敦，1969。)
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